공액 변수

특정 시스템이 수행하는 작업 유형(또는 수행중인 작업 유형)에 따라 많은 유형의 공액 변수가 있습니다. 정식 공액 변수의 예는 다음과 같습니다:

시간 및 주파수:음표가 오래 유지 될수록 주파수는 더 정확하게 알 수 있지만 더 긴 지속 시간에 걸쳐 있으므로 더 분산 된 이벤트 또는’순간’입니다. 반대로,매우 짧은 음표는 클릭되고,그래서 더 일시적으로 지역화,하지만 하나는 매우 정확하게 주파수를 확인할 수 없습니다.
도플러 및 범위:레이더 표적이 얼마나 멀리 떨어져 있는지에 대해 더 많이 알수록 접근 또는 후퇴의 정확한 속도에 대해 알 수 없으며 그 반대도 마찬가지입니다. 이 경우,도플러 및 범위의 2 차원 함수는 레이더 모호성 함수 또는 레이더 모호성 다이어그램으로 알려져있다.
표면에너지:γ dA(γ=surface tension;A=surface area).2093>
탄성 스트레칭:에프 디엘(에프=탄성력;엘 길이 뻗어).

행동의 파생물편집

고전물리학에서 행동의 파생물은 분화되는 양에 대한 공액 변수이다. 양자 역학에서 이러한 동일한 변수 쌍은 하이젠 베르크 불확실성 원리에 의해 관련됩니다.

특정 이벤트에서 입자의 에너지는 이벤트의 시간과 관련하여 해당 이벤트에서 끝나는 입자의 궤도를 따라 행동의 파생물의 음수입니다.
입자의 선형 모멘텀은 그 위치와 관련하여 그 행동의 파생물입니다.
입자의 각운동량은 그 방향(각위치)에 대한 그 작용의 미분이다.2093>
질량−모멘트(엔=티 피-아르 자형 디스플레이 스타일 맷-아르 자형 맷-아르 자형 맷-아르 자형 맷-아르 자형 맷-아르 자형 맷-아르 자형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형 맷-르형} }

)의 입자는 그 신속성과 관련하여 그 작용의 유도체의 음수이다.
이벤트에서의 전위(전압,전압)는 해당 이벤트에서의(자유)전하의 밀도에 대한 전자기장의 작용의 유도체의 음수입니다.
자기 전위(아)이벤트에서(무료)전류의 밀도에 대 한 전자기장의 행동의 파생입니다.
이벤트에서의 전기장(이자형)은 그 이벤트에서의 전기 분극 밀도에 대한 전자기장의 작용의 유도체이다.
자기 유도(나)이벤트에서의 자화에 대 한 전자기장의 행동의 파생입니다.
어떤 사건에서의 뉴턴 중력 잠재력은 그 사건에서의 질량 밀도에 대한 뉴턴 중력 필드의 작용의 파생물의 음수이다.

양자 이론편집

양자 역학에서 공액 변수는 연산자가 출퇴근하지 않는 관측 가능한 쌍으로 실현됩니다. 기존의 용어로,그들은 호환되지 않는 관찰 가능하다고 말합니다. 예를 들어,위치에 의해 주어진 측정 가능한 양을 고려하십시오(엑스){\디스플레이 스타일\왼쪽(엑스\오른쪽)}

{\이 경우,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량,운동량)}

. 양자-기계적 형식주의에서,두 개의 관측 가능 엑스{\디스플레이 스타일 엑스}

$x$

그리고}

$p$

이 연산자를 사용하는 방법은 다음과 같습니다.}}}

{\그리고 그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,그 결과,\,}}}

${\디스플레이 스타일\,}}}$

, 어느 것이 반드시 정식 정류 관계를 만족 시키는가: 2018 년 10 월 15 일(토)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 12 월 15 일(일)~2018 년 이 방법은 다음과 같습니다.}

두 연산자의 모든 0 이 아닌 정류자에 대해”불확실성 원리”가 존재하며,현재의 예에서 형태로 표현 될 수 있습니다:

Δ x Δ p≥ℏ/2{\displaystyle\델타 x\,\Delta p\hra 출력\hbar/2}

${\displaystyle\델타 x\,\Delta p\hra 출력\hbar/2}$

에서 이 병에 정의된 표기법,Δ x{\displaystyle\델타 x}

$\델타 x$

고 Δ p{\displaystyle\Delta p}

${\displaystyle\Delta p}$

나타내는”불확실성에서”동양의 x{\displaystyle x}

$x$

p{\displaystyle p}

$p$

. 표준 편차를 포함하는 더 정확하고 통계적으로 완전한 진술은 다음과 같습니다.

$\시그마$

: σ x σ p≥ℏ/2{\displaystyle\sigma_{x}\sigma_{p}\hra 출력\hbar/2}

${\displaystyle\sigma_{x}\sigma_{p}\hra 출력\hbar/2}$

더 일반적으로,두에 대한 관찰 가능한{\displaystyle A}

$는$

B{\displaystyle B}

$B$

에 해당하는 사업자^{\displaystyle{\widehat{A}}}

${\widehat{A}}$

B^{\displaystyle{\widehat{B}}}

${\displaystyle{\widehat{B}}}$

, 일반화된 불확정성 원리에 의해 주어진: σ2σ B2≥(1 2⟨종류)2{\displaystyle{\sigma_{A}}^{2}{\sigma_{B}}^{2}\hra 출력\left({\frac{1}{2}}\left\langle\left\right\rangle\right)^{2}}

${\displaystyle{\sigma_{A}}^{2}{\sigma_{B}}^{2}\hra 출력\left({\frac{1}{2}}\left\langle\left\right\rangle\right)^{2}}$

이제 우리가 명시적으로 정의합니다 두 가지 특정 사업자 할당하여 각 특정 수학적 형태로,이러한 쌍을 충족하 앞서 언급한 교환입니다. 연산자의 특정”선택”은 양자 역학을 근본적으로 특징 짓는 일반적인 대수 구조의 많은 동등한 또는 동형 적 표현 중 하나를 반영 할 뿐이라는 것을 기억하는 것이 중요합니다. 일반화는 하이젠베르크 거짓말 대수학에 의해 공식적으로 제공됩니다.}}_{3}}

${\디스플레이 스타일}}_{3}}$

행동의 파생물편집

양자 이론편집

Published by admin

답글 남기기 응답 취소