보자력

재료 과학에서 강자성 재료의 보자력은 샘플의 자화가 포화 상태로 전환 된 후 해당 재료의 자화를 0 으로 줄이는 데 필요한인가 된 자기장의 강도입니다. 보자력은 일반적으로 에르스테드 또는 암페어/미터 단위로 측정되며 호치민시.

강자성체의 보자력이 큰 경우,이 물질은 경질 또는 영구 자석이라고합니다. 영구 자석은 전기 모터,자기 기록 매체(예:하드 드라이브,플로피 디스크 또는 자기 테이프)및 자기 분리에서 응용 프로그램을 찾습니다. 낮은 강제 필드를 가진 강자성체는 부드럽고 마이크로파 장치,자기 차폐,변압기 또는 기록 헤드에 사용될 수 있다고합니다.

보자력은 비-에이치 분석기를 사용하여 측정할 수 있습니다.

• 1 실험적 결정
• 2 이론
• 3 의의
• 4 참고 문헌

실험적 결정

일반적으로 자성 재료의 보자력은 도면에 예시된 바와 같이 히스테리시스 루프 또는 자화 곡선의 측정에 의해 결정된다. 데이터를 수집하는 데 사용되는 장치는 일반적으로 진동-샘플 또는 교류-그라데이션 자력계입니다. 데이터(자화 곡선이라고 함)가 0 을 교차하는 적용된 필드는 보자력입니다. 반강자성 고체가 샘플에 존재하는 경우,증가 및 감소하는 필드에서 측정 된 보자력은 교환 바이어스 효과의 결과로 불평등 할 수 있습니다.

재료의 보자력은 자화 곡선이 측정되는 시간 척도에 따라 달라집니다. 명목상 보 자력 보다 작은 적용 반전 필드에서 측정 하는 재료의 자화 수 있습니다,오랜 시간 규모에 걸쳐 천천히 0 에 크 리프. 크리프는 도메인 벽 운동에 의한 자화의 반전이 열적으로 활성화되고 자기 점도에 의해 지배 될 때 발생합니다. 높은 주파수에서 보 자력의 증가 값은 높은 대역폭 자기 기록,증가 스토리지 밀도 일반적으로 미디어에서 높은 보 자력을 요구 하는 사실에 의해 복합 데이터 속도의 증가에 심각한 장애물입니다.

이론

강제 필드에서,적용된 필드 방향을 따라 측정 된 강자성체의 자화의 벡터 성분은 0 이다. 자화 반전의 두 가지 기본 모드가 있습니다:회전 및 도메인 벽 모션. 재료의 자화가 회전에 의해 반전되면 벡터가 적용된 필드와 직교하는 방향을 가리키기 때문에 적용된 필드를 따라 자화 성분은 0 입니다. 도메인 벽 운동에 의해 자화가 반전되면 모든 개별 도메인의 모멘트가 0 으로 합산되기 때문에 순 자화는 모든 벡터 방향에서 작습니다. 회전 및 자기 결정 이방성에 의해 지배되는 자화 곡선은 기초 연구에 사용되는 비교적 완벽한 자성 재료에서 발견됩니다. 도메인 벽 모션 입자 경계와 불순물 반전 자화 도메인에 대 한 핵 생성 사이트 역할 같은 결함 이후 실제 엔지니어링 재료에 더 중요 한 반전 메커니즘입니다. 보 자력을 결정 하는 도메인 벽의 역할은 복잡 한 결함 도메인 벽 핵 뿐만 아니라 핀 수 있습니다 이후. 강자성체의 도메인 벽의 역학은 도메인 벽과 그레인 경계 모두 평면 결함이기 때문에 그레인 경계 및 야금의 가소성과 유사합니다.

의의

히스테리 공정과 마찬가지로 한 사이클 동안 자화 곡선 내부의 영역은 자석에서 수행되는 작업입니다. 자성 재료의 일반적인 소산 공정에는 자기 변형 및 도메인 벽 운동이 포함됩니다. 보자력은 자석 히스테리시스의 정도의 측정이고 그러므로 그들의 일반적인 신청을 위한 연약한 자석 물자의 손실을 성격을 나타냅니다.

직각도(미디엄(에이치=0)/밀리)및 보자력은 에너지 생성물(포화 자화 시간 보자력)이 가장 일반적으로 인용되지만 경질 자석의 장점 수치입니다. 1980 년대는 높은 에너지 제품을 가진 희토류 붕화물 자석의 개발을 보았지만 바람직하지 않게 낮은 퀴리 온도. 1990 년대 이후 새로운 교환 봄 높은 보 자력을 가진 하드 자석 개발 되었습니다.

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