Phys. Rev. 41, 291 (1932) – widmo absorpcji w podczerwieni dwutlenku węgla

Pełne widmo w podczerwieni CO2 może być konsekwentnie wyjaśnione w kategoriach liniowego modelu symetrycznego, wykorzystując zasady selekcji opracowane przez Dennisona i interakcję rezonansową wprowadzoną przez Fermiego. Nieaktywne podstawowe ν1 pojawia się tylko w zespolonych pasmach, ale ν2 przy 15μ i ν3 przy 4,3 μ absorbują intensywnie.

rozdzielczość podstaw ν2 i ν3.- Pasmo 15μ zostało rozdzielone na kilka składowych pasm odpowiadających absorpcji przez normalną cząsteczkę oraz przez cząsteczki w pierwszym i drugim stanie wzbudzonym. Każde pasmo składa się z wąskiej i intensywnej gałęzi zerowej, z równomiernie rozmieszczonymi liniami obrotu po obu stronach. Pasmo 4,3 μ również zostało rozwiązane, najlepsze wyniki po materialnym zmniejszeniu zawartości CO2 w ścieżce atmosferycznej. Odstęp między wierszami jest taki sam jak w paśmie 15μ i nie ma odgałęzienia zerowego. W każdym przypadku alternatywne linie obrotu są nieobecne, a wartości J dla stanu normalnego są parzyste. Obliczony moment bezwładności wynosi 70,8×10-40 gr cm2.

zespoły harmoniczne i kombinacyjne.- Nie pojawiają się pierwsze pasma harmoniczne, ani dla ν2, ani ν3, ale w każdym przypadku zaobserwowano drugą harmoniczną. Silna para pasków doubleta na 2,7 μ jest interpretowana jako zespoły kombinowane odpowiadające ν3+{ν1, 2ν2}, a paski na 2,0 μ i 1,6 μ są wyższymi członami tej samej sekwencji. Różnice ν3-{ν1, 2ν2} wyjaśniają Maksima słabej absorpcji obserwowane przez Schaefera i Philippsa przy 9,4 μ i 10,4 μ. Pasma różnicowe ν1−ν2 stanowią część wzoru 15μ.